การจำลองทฤษฎีเกจด้วยตัวละลายควอนตัมไอเกนแบบแปรผันในโพรงไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวด

เผยแพร่ซ้ำโดยเพลโต

ผู้ติดตาม: 0

จิงเล่ย จาง^1,2, ไรอัน เฟอร์กูสัน^1,2,สเตฟาน คุน³, แจน เอฟ. ฮาส^1,2,4ซีเอ็ม วิลสัน^1,5, คาร์ล แจนเซ่น⁶และ คริสติน เอ. มูชิค^1,2,7

¹สถาบันคอมพิวเตอร์ควอนตัม มหาวิทยาลัยวอเตอร์ลู วอเตอร์ลู ออนแทรีโอ N2L 3G1 แคนาดา
²ภาควิชาฟิสิกส์และดาราศาสตร์ University of Waterloo, Waterloo, Ontario N2L 3G1, Canada
³ศูนย์วิจัยวิทยาศาสตร์และเทคโนโลยีที่ใช้คอมพิวเตอร์เป็นหลัก สถาบันไซปรัส 20 Kavafi Street, 2121 Nicosia, Cyprus
⁴สถาบันฟิสิกส์เชิงทฤษฎีและ IQST, Universität Ulm, Albert-Einstein-Allee 11, D-89069 Ulm, Germany
⁵ภาควิชาวิศวกรรมไฟฟ้าและคอมพิวเตอร์ University of Waterloo, Waterloo, Ontario N2L 3G1, แคนาดา
⁶NIC, DESY Zeuthen, Platanenallee 6, 15738 เซาเธน, เยอรมนี
⁷Perimeter Institute for Theoretical Physics, Waterloo, Ontario N2L 2Y5, แคนาดา

พบบทความนี้ที่น่าสนใจหรือต้องการหารือ? Scite หรือแสดงความคิดเห็นใน SciRate.

นามธรรม

วิธีการคำนวณที่ปรับปรุงด้วยควอนตัมมีแนวโน้มว่าจะสามารถแก้ไขปัญหาที่ยากจะแก้ไขได้ในปัจจุบัน เราพิจารณา eigensolver ควอนตัมแบบผันแปร (VQE) ที่แปรผันซึ่งมอบหมายการเตรียมการและการวัดสถานะที่มีค่าใช้จ่ายสูงให้กับฮาร์ดแวร์ควอนตัม ในขณะที่เทคนิคการปรับให้เหมาะสมแบบคลาสสิกจะแนะนำฮาร์ดแวร์ควอนตัมเพื่อสร้างสถานะเป้าหมายที่ต้องการ ในงานนี้ เรานำเสนอ Bosonic VQE โดยใช้โพรงไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวด ซึ่งเอาชนะข้อจำกัดทั่วไปของพื้นที่เล็กๆ ของ Hilbert เมื่อ VQE เป็นแบบควิบิต แพลตฟอร์มที่ได้รับการพิจารณาทำให้เกิดความไม่เชิงเส้นอย่างมากระหว่างโหมดโฟตอน ซึ่งปรับแต่งได้สูงและสามารถปรับได้ในแหล่งกำเนิด เช่น ในระหว่างการทดลอง ข้อเสนอของเราจึงทำให้สามารถบรรลุสภาวะแอนแซทซ์แบบโบโซนิคได้หลากหลาย และดังนั้นจึงมีประโยชน์อย่างยิ่งเมื่อจำลองแบบจำลองที่เกี่ยวข้องกับระดับความอิสระที่ไม่สามารถแมปกับคิวบิตได้ง่ายๆ เช่น ทฤษฎีเกจ ซึ่งรวมถึงส่วนประกอบที่ต้องใช้ฮิลเบิร์ตในมิติที่ไม่มีที่สิ้นสุด ช่องว่าง ดังนั้นเราจึงเสนอให้ทดลองนำ VQE แบบโบโซนิคนี้ไปใช้กับแบบจำลอง U(1) Higgs ซึ่งรวมถึงคำศัพท์เชิงทอพอโลยี ซึ่งโดยทั่วไปจะทำให้เกิดปัญหาสัญญาณในแบบจำลอง ทำให้ทำได้ยากด้วยวิธีมอนติคาร์โลแบบเดิมๆ

สรุปยอดนิยม

ทฤษฎีเกจเป็นส่วนพื้นฐานของฟิสิกส์ยุคใหม่ โดยเฉพาะอย่างยิ่งทฤษฎีเหล่านี้ถือเป็นรากฐานทางทฤษฎีของแบบจำลองมาตรฐาน ซึ่งเป็นคำอธิบายที่ดีที่สุดที่เรามีอยู่จนถึงปัจจุบันเกี่ยวกับอนุภาคมูลฐานและปฏิกิริยาระหว่างกัน ยกเว้นแรงโน้มถ่วง ความสำเร็จที่โดดเด่นประการหนึ่งของแบบจำลองมาตรฐานคือกลไกของฮิกส์ ซึ่งอธิบายว่าเกจโบซอนได้รับมวลของมันได้อย่างไร สิ่งนี้ได้รับการยืนยันจากการทดลองโดยการค้นพบอนุภาคฮิกส์ที่ประกาศในปี 2013 ที่ CERN เนื่องจากทฤษฎีเกจคือทฤษฎีควอนตัม คอมพิวเตอร์ควอนตัมจึงมอบโอกาสที่น่าตื่นเต้นในการทำความเข้าใจทฤษฎีเหล่านั้นอย่างลึกซึ้งมากกว่าที่เราสามารถทำได้จนถึงตอนนี้

ในงานนี้ เราเสนอให้ใช้โฟตอนในโพรงไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวดเป็นแพลตฟอร์มควอนตัมใหม่เพื่อศึกษาทฤษฎีเกจ ในขณะที่แพลตฟอร์มคอมพิวเตอร์ควอนตัมจำนวนมากใช้คิวบิต ซึ่งมีสถานะสองสถานะที่มีอยู่ โฟตอนในช่องไมโครเวฟเป็นระบบมิติที่สูงกว่าที่สามารถนำไปใช้ประโยชน์ในการคำนวณได้ สิ่งนี้มีความเกี่ยวข้องอย่างยิ่งเนื่องจากสนามโบโซนิกมีองค์ประกอบที่มีมิติสูงโดยเนื้อแท้ และการพัฒนาทางเทคโนโลยีล่าสุดทำให้เรามีระดับการควบคุมที่ยอดเยี่ยมและปฏิสัมพันธ์ที่หลากหลายระหว่างโฟตอนไมโครเวฟ

ทฤษฎีที่เราเลือกศึกษาเรียกว่าแบบจำลอง U(1) Higgs โดยใช้คำศัพท์เชิงทอพอโลยี ทฤษฎีนี้ประกอบด้วยฟิสิกส์เชิงสัญลักษณ์ที่สมบูรณ์ซึ่งเราจำลองผ่านอัลกอริธึมควอนตัมคลาสสิกแบบไฮบริดที่เรียกว่า Variational Quantum eigensolver (VQE) โปรโตคอลนี้ใช้แพลตฟอร์มควอนตัม ในกรณีของเราคือช่องไมโครเวฟ เพื่อทำการประเมินที่ยากแบบคลาสสิก และใช้คอมพิวเตอร์แบบคลาสสิกเพื่อทำการปรับให้เหมาะสมแบบแปรผันที่ทนทานต่อข้อผิดพลาด เราแสดงให้เห็นว่า VQE สามารถคำนวณสถานะพลังงานต่ำสุดของแบบจำลองสำหรับพารามิเตอร์ต่างๆ ได้ ช่วยให้เราสามารถศึกษาขั้นตอนต่างๆ ของระบบที่มีพฤติกรรมแตกต่างกันในเชิงคุณภาพได้

เราพูดคุยกันในรายละเอียดและแสดงให้เห็นว่าอัลกอริทึมควอนตัมที่เราพัฒนาขึ้นสามารถเข้าถึงได้จากการทดลอง โดยศึกษาทฤษฎีเกจที่ไม่สามารถเข้าถึงได้ด้วยวิธีดั้งเดิมเพียงอย่างเดียว และเปิดโอกาสใหม่ๆ มากมายในการพัฒนาการจำลองควอนตัมสำหรับทฤษฎีเกจเพิ่มเติม

► ข้อมูล BibTeX

@article{Zhang2023simulatinggauge, doi = {10.22331/q-2023-10-23-1148}, url = {https://doi.org/10.22331/q-2023-10-23-1148}, title = {การจำลองเกจ ทฤษฎีที่มีการแปรผันไอเกนโซลเวอร์ควอนตัมในโพรงไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวด} ผู้แต่ง = {Zhang, Jinglei และ Ferguson, Ryan และ K{“{u}}hn, Stefan และ Haase, Jan F. และ Wilson, CM และ Jansen, Karl และ Muschik, Christine A.}, วารสาร = {{Quantum}}, issn = {2521-327X}, ผู้เผยแพร่ = {{Verein zur F{“{o}}rderung des Open Access Publizierens in den Quantenwissenschaften}}, เล่ม = {7}, หน้า = {1148} เดือน = ตุลาคม ปี = {2023} }

► ข้อมูลอ้างอิง

[1] อี. ฟาร์ฮี, เจ. โกลด์สโตน และเอส. กัทมันน์ “อัลกอริธึมการหาค่าเหมาะที่สุดโดยประมาณควอนตัม” (2014) arXiv:1411.4028.
arXiv: 1411.4028

[2] JR McClean, J. Romero, R. Babbush และ A. Aspuru-Guzik “ทฤษฎีอัลกอริธึมควอนตัมคลาสสิกไฮบริดแบบแปรผัน”. นิว เจ ฟิส 18, 023023 (2016).
https://doi.org/10.1088/1367-2630/18/2/023023

[3] เจ. เพรสสกิล. “Quantum Computing ในยุค NISQ และอนาคต” ควอนตัม 2, 79 (2018)
https://doi.org/10.22331/q-2018-08-06-79

[4] เอ็ม. เซเรโซ, เอ. อาร์ราสมิธ, อาร์. แบบบุช, เอสซี เบนจามิน, เอส. เอนโด, เค. ฟูจิอิ, เจอาร์ แมคคลีน, เค. มิทาไร, เอ็กซ์. หยวน, แอล. ซินซิโอ และพีเจ โคลส์ “อัลกอริธึมควอนตัมแบบแปรผัน” แนท. สาธุคุณฟิสิกส์ 3, 625–644 (2021)
https://doi.org/10.1038/s42254-021-00348-9

[5] ซี. มุสชิค, เอ็ม. ไฮล์, อี. มาร์ติเนซ, ที. มอนซ์, พี. ชินด์เลอร์, บี. โวเจล, มาร์เชลโล ดาลมอนเต้, พี. เฮาเค, อาร์. แบลตต์ และพี. โซลเลอร์ “ทฤษฎี U(1) Wilson Lattice Gauge ในเครื่องจำลองควอนตัมดิจิทัล” นิว เจ. ฟิส. 19/103020 (2017)
https://doi.org/10.1088/1367-2630/aa89ab

[6] อ. กันดาลา, เอ. เมซซาคาโป, เค. เทมเม, เอ็ม. ทาคิตะ, เอ็ม. บริงค์, เจเอ็ม โชว และเจเอ็ม แกมเบตตา “ตัวละลายควอนตัมไอเกนโซลเวอร์แบบแปรผันที่มีประสิทธิภาพสำหรับฮาร์ดแวร์สำหรับโมเลกุลขนาดเล็กและแม่เหล็กควอนตัม” ธรรมชาติ 549, 242 (2017)
https://doi.org/10.1038/nature23879

[7] C. Kokail, C. Maier, R. van Bijnen, T. Brydges, MK Joshi, P. Jurcevic, CA Muschik, P. Silvi, R. Blatt, CF Roos และ P. Zoller “การจำลองควอนตัมผันแปรแบบตรวจสอบตัวเองของโมเดลแลตทิซ” ธรรมชาติ 569, 355–360 (2019)
https://doi.org/10.1038/s41586-019-1177-4

[8] N. Klco, EF Dumitrescu, AJ McCaskey, TD Morris, RC Pooser, M. Sanz, E. Solano, P. Lougovski และ MJ Savage “การคำนวณเชิงควอนตัมของชวิงเงอร์โมเดลไดนามิกโดยใช้คอมพิวเตอร์ควอนตัม” ฟิสิกส์ รายได้ ก 98, 032331 (2018)
https://doi.org/10.1103/PhysRevA.98.032331

[9] A. Mezzacapo, E. Rico, C. Sabín, I. Egusquiza, L. Lamata และ E. Solano “ทฤษฎีเกจแลตทิซเกจที่ไม่ใช่แบบอาเบเลียน SU(2) ในวงจรตัวนำยิ่งยวด” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 115, 240502 (2015)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.115.240502

[10] บี. ยาง, เอช. ซัน, อาร์. อ็อต, เอช.-วาย. วัง, TV Zache, JC Halimeh, Z.-S. หยวน, พี. เฮาเก และ เจ.-ดับบลิว. กระทะ. “การสังเกตความแปรปรวนของเกจในเครื่องจำลองควอนตัม Bose–Hubbard จำนวน 71 แห่ง” ธรรมชาติ 587, 392–396 (2020)
https://doi.org/10.1038/s41586-020-2910-8

[11] เอ็น. เคแอลโค, เอ็มเจ ซาเวจ และเจอาร์ สไตรเกอร์ “ทฤษฎีสนามเกจที่ไม่ใช่แบบอาเบเลียนของ SU(2) ในมิติเดียวบนคอมพิวเตอร์ควอนตัมดิจิทัล” ฟิสิกส์ รายได้ D 101, 074512 (2020)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.101.074512

[12] ใช่ อาทาส, เจ. จาง, อาร์. ลูอิส, เอ. จาฮานปูร์, เจเอฟ ฮาส และซีเอ มุสชิก “SU(2) ฮาดรอนบนคอมพิวเตอร์ควอนตัมผ่านแนวทางแปรผัน” แนท. ชุมชน 12, 6499 (2021)
https://doi.org/10.1038/s41467-021-26825-4

[13] แอล. ลูเมีย, พี. ทอร์ทา, GB Mbeng, GE Santoro, E. Ercolessi, M. Burrello และ MM Wauters “ทฤษฎี $mathbb{Z__{2}$ Lattice Gauge สองมิติบนเครื่องจำลองควอนตัมระยะสั้น: การเพิ่มประสิทธิภาพควอนตัมแบบแปรผัน การจำกัด และลำดับทอพอโลยี” PRX ควอนตัม 3, 020320 (2022)
https://doi.org/10.1103/PRXQuantum.3.020320

[14] ซ.-ย. โจว G.-X. ซู, เจซี ฮาลิเมห์, อาร์. ออตต์, เอช. ซัน, พี. ฮาค, บี. หยาง, ซี.-เอส. หยวน, เจ. เบอร์เจส และ เจ.-ดับบลิว. กระทะ. “พลศาสตร์ของความร้อนของทฤษฎีเกจบนเครื่องจำลองควอนตัม” วิทยาศาสตร์ 377, 311–314 (2022)
https://doi.org/10.1126/science.abl6277

[15] CWS Chang, M. Simoen, J. Aumentado, C. Sabín, P. Forn-Díaz, AM Vadiraj, F. Quijandría, G. Johansson, I. Fuentes และ CM Wilson “การสร้างไมโครเวฟพันกันแบบมัลติโหมดด้วยโพรงพาราเมตริกตัวนำยิ่งยวด” ฟิสิกส์ รายได้แอป 10/044019/2018 (XNUMX)
https://doi.org/10.1103/PhysRevApplied.10.044019

[16] เอช. อลาเอี้ยน, CWS Chang, MV Moghaddam, ซีเอ็ม วิลสัน, อี. โซลาโน และอี. ริโก “การสร้างศักยภาพเกจตาข่ายในวงจร QED: บันได Bosonic Creutz” ฟิสิกส์ ฉบับที่ 99, 053834 (2019)
https://doi.org/10.1103/PhysRevA.99.053834

[17] CWS Chang, C. Sabín, P. Forn-Díaz, F. Quijandría, AM Vadiraj, I. Nsanzineza, G. Johansson และ CM Wilson “การสังเกตการแปลงดาวน์พาราเมตริกที่เกิดขึ้นเองแบบสามโฟตอนในโพรงพาราเมตริกตัวนำยิ่งยวด” ฟิสิกส์ ฉบับที่ X 10, 011011 (2020)
https://doi.org/10.1103/PhysRevX.10.011011

[18] เจเอส ฮัง, เจเอช บุสไนนา, ซีเอส แชง, เอ. วาดิราช, ไอ. เอ็นซานซิเนซา, อี. โซลาโน, เอช. อลาเอี้ยน, อี. ริโก และซี. วิลสัน “การจำลองควอนตัมของบันได Bosonic Creutz พร้อมช่องพาราเมตริก” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 127, 100503 (2021)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.127.100503

[19] A. Vrajitoarea, Z. Huang, P. Groszkowski, J. Koch และ AA Houck “การควบคุมควอนตัมของออสซิลเลเตอร์โดยใช้ความไม่เชิงเส้นของโจเซฟสันที่ถูกกระตุ้น” แนท. ฟิสิกส์ 16, 211–217 (2020)
https://doi.org/10.1038/s41567-019-0703-5

[20] ที. สุไลมานปาซิช และ ซี. แกทริงเกอร์ “ทฤษฎีเกจของอาเบเลียนเกี่ยวกับโครงตาข่าย: $theta$-เงื่อนไขและทฤษฎีเกจคอมแพ็คที่ไม่มีโมโนโพล (ไม่มี)” นิวเคลียส ฟิสิกส์ บี 943, 114616 (2019)
https://doi.org/10.1016/j.nuclphysb.2019.114616

[21] ซี. Gattringer, D. Göschl และ T. Sulejmanpašić “การจำลองแบบคู่ของแบบจำลองฮิกส์เกจ 2d U(1) ที่มุมทอพอโลยี $theta = pi$: พฤติกรรมจุดสิ้นสุดวิกฤต” นิวเคลียส ฟิสิกส์ บี 935, 344–364 (2018)
https://doi.org/10.1016/j.nuclphysb.2018.08.017

[22] ดี. เกอชล์, ซี. แกทริงเกอร์ และที. ซูไลมานปาซิก “จุดสิ้นสุดวิกฤตในแบบจำลอง 2 มิติ U(1) เกจ-ฮิกส์ที่มุมทอพอโลยี $theta=pi$” POS LATTICE2018, 226 (2018)
https://doi.org/10.22323/1.334.0226

[23] ส.ดาร์. “EDM นิวตรอนใน SM : A Review” (2000) arXiv:hep-ph/0008248
arXiv:hep-ph/0008248

[24] M. Pospelov และ A. Ritz “โมเมนต์ไดโพลไฟฟ้าเป็นตัวตรวจสอบฟิสิกส์ใหม่” แอน. ฟิสิกส์ 318, 119 (2005)
https://doi.org/10.1016/j.aop.2005.04.002

[25] เอจี โคเฮน, ดี. แคปแลน และเอ. เนลสัน “ความก้าวหน้าในการสร้างแบริโอเจเนซิสด้วยไฟฟ้าอ่อน” แอน. สาธุคุณนุช ส่วนหนึ่ง. วิทยาศาสตร์ 43, 27–70 (1993)
https:///doi.org/10.1146/annurev.ns.43.120193.000331

[26] ไอ. อิจิโนเสะ และ ที. มัตซุย “ทฤษฎีแลตทิซเกจสำหรับฟิสิกส์ของสสารควบแน่น: ตัวนำยิ่งยวดของเฟอร์โรแมกเนติกเป็นตัวอย่าง” มด ฟิสิกส์ เล็ตต์ บี 28, 1430012 (2014)
https://doi.org/10.1142/s0217984914300129

[27] ซี. โคมาร์ก็อดสกี้, เอ. ชารอน, อาร์. ธอร์นเกรน และเอ็กซ์. โจว “ความคิดเห็นเกี่ยวกับโมเดลของ Abelian Higgs และการสั่งซื้ออย่างต่อเนื่อง” วิทยาศาสตร์โพสต์ฟิสิกส์ 6, 3 (2019).
https://doi.org/10.21468/SciPostPhys.6.1.003

[28] เอส. โคลแมน. “เพิ่มเติมเกี่ยวกับโมเดล Schwinger ขนาดใหญ่” พงศาวดารฟิสิกส์ 101, 239–267 (1976)
https://doi.org/10.1016/0003-4916(76)90280-3

[29] ซี. อดัม. “แบบจำลองชวิงเกอร์ขนาดใหญ่ในทฤษฎีการก่อกวนมวล” แอน. ฟิสิกส์ 259, 1 – 63 (1997)
https://doi.org/10.1006/aphy.1997.5697

[30] ทีเอ็มอาร์ เบิร์นส์, พี. ศรีกาเนช, อาร์เจ เบอร์ซิลล์ และซีเจ ฮาเมอร์ “แนวทางกลุ่มการฟื้นฟูเมทริกซ์ความหนาแน่นสำหรับแบบจำลอง Schwinger ขนาดใหญ่” ฟิสิกส์ รายได้ D 66, 013002 (2002)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.66.013002

[31] บี. บูเยนส์, เอส. มอนแตนเจโร, เจ. เฮเกมัน, เอฟ. แวร์สเตรเต และเค. ฟาน อโคเลเยน “การประมาณค่าแบบจำกัดของทฤษฎีแลตติซเกจที่ขีดจำกัดต่อเนื่องด้วยเครือข่ายเทนเซอร์” ฟิสิกส์ รายได้ D 95, 094509 (2017)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.95.094509

[32] TV Zache, N. Mueller, JT Schneider, F. Jendrzejewski, J. Berges และ P. Hauke “การเปลี่ยนทอพอโลยีแบบไดนามิกในโมเดลชวิงเงอร์ขนาดใหญ่ที่มีเทอม ${theta}$” ฟิสิกส์ รายได้ Lett 122, 050403 (2019).
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.050403

[33] แอล. ฟุงค์เค, เค. แจนเซน และเอส. คุน “โครงสร้างสุญญากาศโทโพโลยีของแบบจำลองชวิงเงอร์พร้อมสถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์” ฟิสิกส์ รายได้ D 101, 054507 (2020)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.101.054507

[34] เอ็ม. อโนโซวา, ซี. แกทริงเกอร์, ดี. เกอชล์, ที. ซูไลมานปาซิก และพี. โตเร็ก “คำศัพท์ทอพอโลยีในทฤษฎีสนามตาข่ายอะบีเลียน” PoS LATTICE2019, 082 (2019)
https://doi.org/10.22323/1.363.0082

[35] ดี. เกอชล์. “การจำลองแบบคู่ของแบบจำลอง Lattice Schwinger แบบไร้มวลที่มีเงื่อนไขเชิงทอพอโลยีและศักยภาพทางเคมีที่ไม่เป็นศูนย์” EPJ เว็บคอนเฟอเรนซ์ 175, 07002 (2018)
https://doi.org/10.1051/epjconf/201817507002

[36] เอ. คาน, แอล. ฟุงค์เค, เอส. คุน, แอล. เดลลันโตนิโอ, เจ. จาง, เจเอฟ ฮาส, ซีเอ มุสชิก และเค. แจนเซ่น “การตรวจสอบ $(3+1)mathrm{D}$ ทอพอโลยี $theta$-term ในสูตรแฮมิลตันของทฤษฎีแลตทิซเกจสำหรับการจำลองควอนตัมและคลาสสิก” ฟิสิกส์ รายได้ D 104, 034504 (2021)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.104.034504

[37] อี. แฟรดคิน และ เอสเอช เชนเกอร์ “แผนภาพเฟสของทฤษฎีแลตติซเกจกับสนามฮิกส์” ฟิสิกส์ รายได้ D 19, 3682 (1979)
https://doi.org/10.1103/physrevd.19.3682

[38] DRT Jones, J. Kogut และ DK Sinclair “พลศาสตร์ไฟฟ้าของแบบจำลองระนาบ: แผนภาพเฟส ขีดจำกัดความต่อเนื่อง และสเปกตรัมมวล” ฟิสิกส์ รายได้ D 19, 1882–1905 (1979)
https://doi.org/10.1103/physrevd.19.1882

[39] ดี. กอนซาเลซ-กัวดรา, อี. โซฮาร์ และเจไอ ซิรัค “การจำลองควอนตัมของทฤษฎีเกจโครงตาข่ายของอาบีเลียน-ฮิกส์ด้วยอะตอมที่เย็นจัด” นิว เจ. ฟิส. 19/063038 (2017)
https://doi.org/10.1088/1367-2630/aa6f37

[40] เอฟ. แวร์สเตรเต, วี. เมิร์ก และเจ. ซีแร็ค “สถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์ สถานะคู่ที่พันกันที่คาดการณ์ไว้ และวิธีการกลุ่มการปรับสภาพแบบแปรผันสำหรับระบบควอนตัมสปิน” โฆษณา ฟิสิกส์ 57, 143–224 (2008)
https://doi.org/10.1080/14789940801912366

[41] ยู. ชอลวอค. “กลุ่มการฟื้นฟูเมทริกซ์ความหนาแน่นในยุคของสถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์” แอน. ฟิสิกส์ 326, 96 (2011)
https://doi.org/10.1016/j.aop.2010.09.012

[42] ร. โอรุส. “การแนะนำเชิงปฏิบัติเกี่ยวกับเครือข่ายเทนเซอร์: สถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์และสถานะคู่ที่พันกันที่คาดการณ์ไว้” แอน. ฟิสิกส์ 349, 117 – 158 (2014)
https://doi.org/10.1016/j.aop.2014.06.013

[43] เอส. โคลแมน. “การใช้อินสแตนท์” ใน A. Zichichi บรรณาธิการของ The Whys of Subnuclear Physics หน้า 805–941. ซีรีส์ใต้นิวเคลียร์ สปริงเกอร์สหรัฐ, บอสตัน, แมสซาชูเซตส์ (1979)
https://doi.org/10.1007/978-1-4684-0991-8_16

[44] ซีเจ ฮาเมอร์, ซ. เหว่ยหง และเจ. ออยท์มา “การขยายอนุกรมสำหรับแบบจำลองชวิงเงอร์ขนาดใหญ่ในทฤษฎีตาข่ายแฮมิลตัน” ฟิสิกส์ รายได้ D 56, 55–67 (1997)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.56.55

[45] MC Bañuls, K. Cichy, K. Jansen และ JI Cirac “สเปกตรัมมวลของแบบจำลองชวิงเงอร์พร้อมสถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์” เจ ฟิสิกส์พลังงานสูง 2013, 158 (2013).
https://doi.org/10.1007/JHEP11(2013)158

[46] EA Martinez, CA Muschik, P. Schindler, D. Nigg, A. Erhard, M. Heyl, P. Hauke, M. Dalmonte, T. Monz, P. Zoller และ R. Blatt “พลศาสตร์แบบเรียลไทม์ของทฤษฎีแลตทิซเกจด้วยคอมพิวเตอร์ควอนตัมไม่กี่คิวบิต” ธรรมชาติ 534, 516–519 (2016)
https://doi.org/10.1038/nature18318

[47] ก. เวนดิน. “การประมวลผลข้อมูลควอนตัมด้วยวงจรตัวนำยิ่งยวด: บททบทวน” ตัวแทนโครงการ ฟิสิกส์ 80, 106001 (2017)
https://doi.org/10.1088/1361-6633/aa7e1a

[48] พี. แครนต์ซ, เอ็ม. เคียร์การ์ด, เอฟ. ยาน, TP ออร์แลนโด, เอส. กุสตาฟสัน และ WD Oliver “คู่มือวิศวกรควอนตัมเกี่ยวกับคิวบิตตัวนำยิ่งยวด” แอป. ฟิสิกส์ ฉบับที่ 6, 021318 (2019)
https://doi.org/10.1063/1.5089550

[49] เอ. แบลส์, อัล กริมสโม, เอสเอ็ม เกอร์วิน และเอ. วอลราฟฟ์ “วงจรไฟฟ้าพลศาสตร์ควอนตัม” รายได้ Mod ฟิสิกส์ 93, 025005 (2021)
https://doi.org/10.1103/RevModPhys.93.025005

[50] ดี. พอลสัน, แอล. เดลแลนโตนิโอ, เจเอฟ ฮาส, เอ. เซลี, เอ. คาน, เอ. เจน่า, ซี. โคไคล์, ร. ฟาน บิจเนน, เค. แจนเซ่น, พี. โซลเลอร์ และซีเอ มุสชิค “การจำลองเอฟเฟกต์ 2 มิติในทฤษฎี Lattice Gauge บนคอมพิวเตอร์ควอนตัม” PRX ควอนตัม 2, 030334 (2021)
https://doi.org/10.1103/PRXQuantum.2.030334

[51] ซีดับบลิวเอส ช้าง. “อันตรกิริยาแบบพาราเมตริกสองโฟตอนและสามโฟตอนในวงจรไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวด” วิทยานิพนธ์ระดับปริญญาเอก มหาวิทยาลัยวอเตอร์ลู. (2019) URL: http:///hdl.handle.net/10012/14892.
http:///hdl.handle.net/10012/14892

[52] เอ็น. ฟรัตตินี, ยู. วูล, เอส. ชังการ์, เอ. นาร์ลา, เค. สลิวา และเอ็ม. เดโวเรต “องค์ประกอบไดโพลโจเซฟสันผสมคลื่น 3 คลื่น” แอป. ฟิสิกส์ เล็ตต์ 110, 222603 (2017)
https://doi.org/10.1063/1.4984142

[53] อี. นิลล์, อาร์. ลาฟแลม และจีเจ มิลเบิร์น “โครงการสำหรับการคำนวณควอนตัมที่มีประสิทธิภาพด้วยเลนส์เชิงเส้น” ธรรมชาติ 409, 46–52 (2001)
https://doi.org/10.1038/35051009

[54] พี. ค็อก, ดับเบิลยูเจ มันโร, เค. นีโมโต, ทีซี ราล์ฟ, เจพี ดาวลิ่ง และจีเจ มิลเบิร์น “การคำนวณควอนตัมเชิงแสงเชิงเส้นพร้อมคิวบิตโฟโตนิก” รายได้ Mod ฟิสิกส์ 79, 135–174 (2007)
https://doi.org/10.1103/RevModPhys.79.135

[55] ไอ. โบลช, เจ. ดาลิบาร์ด และเอส. นาสซิมบีน “การจำลองควอนตัมด้วยก๊าซควอนตัมเย็นจัด” แนท. ฟิสิกส์ 8, 267–276 (2012)
https://doi.org/10.1038/nphys2259

[56] AA Houck, HE Türeci และ J. Koch “การจำลองควอนตัมบนชิปด้วยวงจรตัวนำยิ่งยวด” แนท. ฟิสิกส์ 8, 292–299 (2012)
https://doi.org/10.1038/nphys2251

[57] อี. โซฮาร์ และ บี. เรซนิค “หลอดฟลักซ์ไฟฟ้าควอนตัม-ไฟฟ้าไดนามิกแบบกักขังและโครงตาข่ายจำลองด้วยอะตอมเย็นจัด” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 107, 275301 (2011)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.107.275301

[58] ดี. หยาง, จีเอส กิริ, เอ็ม. โยฮันนิ่ง, ซี. วันเดอร์ลิช, พี. โซลเลอร์ และพี. ฮาค “การจำลองควอนตัมแบบอะนาล็อกของโครงตาข่ายมิติ $(1+1)$ ที่คิวด้วยไอออนที่ติดอยู่” ฟิสิกส์ ฉบับที่ 94, 052321 (2016)
https://doi.org/10.1103/PhysRevA.94.052321

[59] อาร์. ออตต์, ที. ซาเช, เอฟ. เจนเดอร์เซจิวสกี้ และเจ. เบอร์เกส “เครื่องจำลองควอนตัมอะตอมเย็นที่ปรับขนาดได้สำหรับ QED สองมิติ” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 127, 130504 (2021)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.127.130504

[60] เอ. กริมม์, เอ็น. ฟรัตตินี, เอส. ปูริ, เอส. มุนดาดา, เอส. ทูซาร์ด, เอ็ม. มิราห์มิ, เอส. เกอร์วิน, เอส. ชานการ์ และเอ็ม. เดโวเรต “ความเสถียรและการทำงานของเคอร์-แคทคิวบิต” ธรรมชาติ 584, 205–209 (2020)
https://doi.org/10.1038/s41586-020-2587-z

[61] ว.-ล. เชาเชา “über systeme von linearen partiellen differential-gleichungen erster ordnung”. คณิตศาสตร์. แอน. 117, 98 (พ.ศ. 1940)
https://doi.org/10.1142/9789812776921_0005

[62] GM Huang, TJ Tarn และ JW Clark “การควบคุมระบบควอนตัม-เครื่องกล”. เจ. คณิตศาสตร์ ฟิสิกส์ 24, 2608–2618 (1983)
https://doi.org/10.1063/1.525634

[63] เจเอ็ม แกมเบตตา, เจเอ็ม โชว และเอ็ม. สเตฟเฟน “การสร้างคิวบิตเชิงตรรกะในระบบคอมพิวเตอร์ควอนตัมตัวนำยิ่งยวด” ข้อมูล Npj ควอนตัม 3, 1–7 (2017)
https://doi.org/10.1038/s41534-016-0004-0

[64] CS Wang, JC Curtis, บีเจ เลสเตอร์, Y. Zhang, YY Gao, J. Freeze, VS Batista, PH Vaccaro, IL Chuang, L. Frunzio, L. Jiang, SM Girvin และ RJ Schoelkopf “การสุ่มตัวอย่างมัลติโฟตอนที่มีประสิทธิภาพของสเปกตรัมไวโบรนิกระดับโมเลกุลบนโปรเซสเซอร์โบโซนิกที่มีตัวนำยิ่งยวด” ฟิสิกส์ รายได้ X 10, 021060 (2020)
https://doi.org/10.1103/PhysRevX.10.021060

[65] เอ็ม. เอสโปซิโต, เอ. รานาไดฟ์, แอล. พลานาต และเอ็น. โรช “มุมมองเกี่ยวกับเครื่องขยายสัญญาณพาราเมตริกไมโครเวฟคลื่นเคลื่อนที่” ใบสมัคร ฟิสิกส์ เล็ตต์ 119, 120501 (2021)
https://doi.org/10.1063/5.0064892

[66] MP da Silva, D. Bozyigit, A. Wallraff และ A. Blais “แบบแผนสำหรับการสังเกตฟังก์ชันสหสัมพันธ์ของโฟตอนในวงจร QED ด้วยตัวตรวจจับเชิงเส้น” ฟิสิกส์ ฉบับที่ 82, 043804 (2010)
https://doi.org/10.1103/PhysRevA.82.043804

[67] ซี. ไอค์เลอร์, ดี. โบซิจิต และเอ. วอลราฟฟ์ “การระบุลักษณะเฉพาะของรังสีไมโครเวฟควอนตัมและการพัวพันกับคิวบิตตัวนำยิ่งยวดโดยใช้เครื่องตรวจจับเชิงเส้น” ฟิสิกส์ ฉบับที่ 86, 032106 (2012)
https://doi.org/10.1103/PhysRevA.86.032106

[68] ซี. เฉิน, เจ. เคลลี, ซี. ควินทาน่า, อาร์. บาเรนด์ส, บี. แคมป์เบลล์, วาย. เฉิน, บี. คิอาโร, เอ. ดันสเวิร์ธ, เอจี ฟาวเลอร์, อี. ลูเซโร, อี. เจฟฟรีย์, เอ. เมแกรนท์, เจ. มูตัส , เอ็ม. นีลีย์, ซี. นีลล์, PJJ O'Malley, P. Roushan, D. Sank, A. Vainsencher, J. Wenner, TC White, AN Korotkov และ JM Martinis “การวัดและการระงับการรั่วไหลของสถานะควอนตัมในคิวบิตตัวนำยิ่งยวด” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 116, 020501 (2016)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.116.020501

[69] เอ็ม. เคียร์การ์ด, ME Schwartz, เจ. Braumüller, P. Krantz, JI-J. วัง, เอส. กุสตาฟสัน และ WD โอลิเวอร์ คิวบิตตัวนำยิ่งยวด: สถานะปัจจุบันของการเล่น การทบทวนฟิสิกส์เรื่องควบแน่นประจำปี 11, 369–395 (2020)
https://doi.org/10.1146/annurev-conmatphys-031119-050605

[70] แอล. อเซอร์บี และ ดับเบิลยู. จี. “การเพิ่มประสิทธิภาพแบบเบย์เชิงปฏิบัติสำหรับโมเดลที่เหมาะสมกับการค้นหาโดยตรงแบบปรับเปลี่ยนแบบเบย์” ใน I. Guyon, UV Luxburg, S. Bengio, H. Wallach, R. Fergus, S. Vishwanathan และ R. Garnett บรรณาธิการ ความก้าวหน้าในระบบประมวลผลข้อมูลประสาท 30 หน้า 1836–1846 เคอร์รัน แอสโซซิเอทส์ อิงค์ (2017)

[71] ซี. ออเดต์ และ เจอี เดนนิส “อัลกอริธึมการค้นหาโดยตรงที่ปรับเปลี่ยนได้แบบ Mesh สำหรับการเพิ่มประสิทธิภาพที่มีข้อจำกัด” สยาม เจ ออพติไมซ์ 17, 188–217 (2006)
https://doi.org/10.1137/040603371

[72] พีไอ เฟรเซอร์ “บทช่วยสอนเกี่ยวกับการเพิ่มประสิทธิภาพแบบเบย์” (2018) arXiv:1807.02811.
arXiv: 1807.02811

[73] เจ. ไฮท์เกอร์. “การจำลองเชิงตัวเลขของแบบจำลองเกจ-ฮิกส์บนโครงตาข่าย” วิทยานิพนธ์ระดับปริญญาเอก Westfälische Wilhelms-Universität Münster (1997) url: https:///www.uni-muenster.de/Physik.TP/archive/fileadmin/Arbeiten/heitger_dr.pdf.
https:///www.uni-muenster.de/Physik.TP/archive/fileadmin/Arbeiten/heitger_dr.pdf

[74] ที. ซูไลมานปาซิก, ดี. เกอชล์ และซี. แกทริงเกอร์ “การจำลองหลักการแรกของทฤษฎีสนามควอนตัม $1+1คณิตศาสตร์{D}$ ที่ ${theta}={pi}$ และโซ่หมุน” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 125, 201602 (2020).
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.125.201602

[75] เอฟ. แวร์สเตรเต, ดี. พอร์ราส และ เจไอ ซิรัค “กลุ่มการฟื้นฟูเมทริกซ์ความหนาแน่นและเงื่อนไขขอบเขตเป็นระยะ: มุมมองข้อมูลควอนตัม” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 93, 227205 (2004)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.93.227205

[76] MC Bañuls, K. Cichy, JI Cirac, K. Jansen และ S. Kühn “การเปลี่ยนเฟสที่เกิดจากความหนาแน่นในแบบจำลองชวิงเงอร์: การศึกษาสถานะผลิตภัณฑ์เมทริกซ์” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 118, 071601 (2017)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.118.071601

[77] P. Sala, T. Shi, S. Kühn, MC Bañuls, E. Demler และ JI Cirac “การศึกษาความแปรผันของทฤษฎีแลตติซเกจ u(1) และ su(2) กับสถานะเกาส์เซียนในมิติ 1+1” ฟิสิกส์ รายได้ D 98, 034505 (2018)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.98.034505

[78] MC Bañuls และ K. Cichy “ทบทวนวิธีการใหม่ของทฤษฎีแลตทิซเกจ” ตัวแทนโครงการ ฟิสิกส์ 83, 024401 (2020)
https://doi.org/10.1088/1361-6633/ab6311

[79] ดี. กอนซาเลซ-กัวดรา, ทีวี ซาเช่, เจ. การ์ราสโก, บี. เคราส์ และพี. โซลเลอร์ “การจำลองควอนตัมที่มีประสิทธิภาพด้วยฮาร์ดแวร์ของทฤษฎีเกจ Non-Abelian พร้อม Qudits บนแพลตฟอร์ม Rydberg” ฟิสิกส์ สาธุคุณเลตต์. 129, 160501 (2022)
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.129.160501

[80] A. Ciavarella, N. Klco และ MJ Savage “จุดเริ่มต้นสำหรับการจำลองควอนตัมของทฤษฎีเกจตาข่าย Yang-Mills ของ SU(3) ในรูปแบบมัลติเพลตท้องถิ่น” ฟิสิกส์ รายได้ D 103, 094501 (2021)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.103.094501

[81] เจเอฟ ฮาส, แอล. เดลแลนโตนิโอ, เอ. เซลี, ดี. พอลสัน, เอ. คาน, เค. แจนเซ่น และซีเอ มุสชิค “แนวทางการใช้ทรัพยากรอย่างมีประสิทธิภาพสำหรับการจำลองควอนตัมและแบบจำลองคลาสสิกของทฤษฎีเกจในฟิสิกส์อนุภาค” ควอนตัม 5, 393 (2021)
https://doi.org/10.22331/q-2021-02-04-393

[82] MC Bañuls, R. Blatt, J. Catani, A. Celi, JI Cirac, M. Dalmonte, L. Fallani, K. Jansen, M. Lewenstein, S. Montangero, CA Muschik, B. Reznik, E. Rico, L . ทาเกลียคอสโซ, เค. ฟาน อโคเลเยน, เอฟ. แวร์สตราเต, ยู.-เจ. วีส, เอ็ม. วินเกท, เจ. ซากซิวสกี้ และพี. โซลเลอร์ “การจำลองทฤษฎีแลตทิซเกจภายในเทคโนโลยีควอนตัม” วารสารทางกายภาพแห่งยุโรป D 74, 165 (2020)
https://doi.org/10.1140/epjd/e2020-100571-8

[83] อี. โซฮาร์. “การจำลองควอนตัมของทฤษฎีแลตติซเกจในมิติอวกาศมากกว่าหนึ่งมิติ ข้อกำหนด ความท้าทาย และวิธีการ” ฟิลอส. ทรานส์, คณิตศาสตร์. ฟิสิกส์ อังกฤษ วิทยาศาสตร์ 380, 20210069 (2021)
https://doi.org/10.1098/rsta.2021.0069

[84] วี. แคสเปอร์, จี. จูเซลิอูนาส, เอ็ม. เลเวนสไตน์, เอฟ. เจนเดอร์เซจิวสกี้ และอี. โซฮาร์ “จากแบบจำลอง Jaynes–Cummings ไปจนถึงทฤษฎีเกจที่ไม่ใช่แบบ Abelian: ทัวร์พร้อมไกด์สำหรับวิศวกรควอนตัม” วารสารฟิสิกส์ใหม่ 22, 103027 (2020)
https://doi.org/10.1088/1367-2630/abb961

[85] เอช. รีเชิร์ต, เจซี ฮาลิเมห์, วี. แคสเปอร์, แอล. เบรโธ, อี. โซฮาร์, พี. เฮาเค และ เอฟ. เจนเดอร์เซจิวสกี้ “วิศวกรรมทฤษฎีเกจโครงตาข่าย U(1) ในวงจรไฟฟ้าแบบคลาสสิก” ฟิสิกส์ รายได้ B 105, 205141 (2022)
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.105.205141

[86] วาย. คุโนะ, เอส. ซากาเนะ, เค. คาซามัตสึ, ไอ. อิจิโนเสะ และที. มัตซุย “การจำลองควอนตัมของแบบจำลองเกจฮิกส์ U(1) มิติ ($1+1$) บนตาข่ายด้วยก๊าซโบสเย็น” ฟิสิกส์ รายได้ D 95, 094507 (2017)
https://doi.org/10.1103/PhysRevD.95.094507

[87] A. Peruzzo, J. McClean, P. Shadbolt, M.-H. ยูง, X.-Q. Zhou, PJ Love, A. Aspuru-Guzik และ JL O'Brien “ตัวแก้ค่าลักษณะเฉพาะที่แปรผันบนตัวประมวลผลควอนตัมโทนิค” ณัฐ. ชุมชน 5, 1 (2014).
https://doi.org/10.1038/ncomms5213

อ้างโดย

[1] Christian W. Bauer, Zohreh Davoudi, A. Baha Balantekin, Tanmoy Bhattacharya, Marcela Carena, Wibe A. de Jong, Patrick Draper, Aida El-Khadra, Nate Gemelke, Masanori Hanada, Dmitri Kharzeev, Henry Lamm, Ying- หยิง ลี่, จุนหยู หลิว, มิคาอิล ลูกิน, ยานนิค เมอริส, คริสโตเฟอร์ มอนโร, เบนจามิน แนชมัน, กุยโด พากาโน, จอห์น เพรสสกิล, เอ็นริโก รินัลดี, อเลสซานโดร โรจเกโร, เดวิด ไอ. ซันติอาโก, มาร์ติน เจ. ซาเวจ, อิรฟาน ซิดไดกี, จอร์จ ซิออปซิส, เดวิด แวน แซนเทน, Nathan Wiebe, Yukari Yamauchi, Kübra Yeter-Aydeniz และ Silvia Zorzetti, “การจำลองควอนตัมสำหรับฟิสิกส์พลังงานสูง”, PRX ควอนตัม 4 2, 027001 (2023).

[2] He-Liang Huang, Xiao-Yue Xu, Chu Guo, Guojing Tian, Shi-Jie Wei, Xiaoming Sun, Wan-Su Bao และ Gui-Lu Long, “เทคนิคการคำนวณควอนตัมระยะใกล้: อัลกอริธึมควอนตัมแปรผัน การลดข้อผิดพลาด การรวบรวมวงจร การเปรียบเทียบ และการจำลองแบบดั้งเดิม” วิทยาศาสตร์ ประเทศจีน ฟิสิกส์ กลศาสตร์ และดาราศาสตร์ 66 5 250302 (2023).

[3] Roland C. Farrell, Ivan A. Chernyshev, Sarah JM Powell, Nikita A. Zemlevskiy, Marc Illa และ Martin J. Savage, “การเตรียมการสำหรับการจำลองควอนตัมของโครโมไดนามิกส์ควอนตัมในมิติ 1 +1 I. เกจตามแนวแกน” การทบทวนทางกายภาพ D 107 5, 054512 (2023).

[4] Roland C. Farrell, Ivan A. Chernyshev, Sarah JM Powell, Nikita A. Zemlevskiy, Marc Illa และ Martin J. Savage, “การเตรียมการสำหรับการจำลองควอนตัมของโครโมไดนามิกควอนตัมใน 1 +1 มิติ ครั้งที่สอง แบริออนเดี่ยว β -สลายตามเวลาจริง”, การทบทวนทางกายภาพ D 107 5, 054513 (2023).

[5] Anthony N. Ciavarella และ Ivan A. Chernyshev, “การเตรียม SU(3) lattice สุญญากาศ Yang-Mills ด้วยวิธีควอนตัมแปรผัน”, การทบทวนทางกายภาพ D 105 7, 074504 (2022).

[6] Zohreh Davoudi, Alexander F. Shaw และ Jesse R. Stryker, “อัลกอริธึมควอนตัมทั่วไปสำหรับการจำลองแฮมิลตันพร้อมการประยุกต์ใช้กับทฤษฎีเกจตาข่ายที่ไม่ใช่ Abelian”, arXiv: 2212.14030, (2022).

[7] A. Kan, L. Funcke, S. Kühn, L. Dellantonio, J. Zhang, JF Haase, CA Muschik และ K. Jansen, “3+1D theta-Term on the Lattice from the Hamiltonian Perspective”, การประชุมวิชาการระดับนานาชาติเรื่องทฤษฎีสนามขัดแตะครั้งที่ 38 ครั้งที่ 112 (2022).

[8] G. Iannelli และ K. Jansen, “การเพิ่มประสิทธิภาพแบบเบย์ที่มีเสียงดังสำหรับไอเกนโซลเวอร์ควอนตัมแบบแปรผัน”, การประชุมวิชาการระดับนานาชาติเรื่องทฤษฎีสนามขัดแตะครั้งที่ 38 ครั้งที่ 251 (2022).

[9] Judah F. Unmuth-Yockey, “การสุ่มตัวอย่างประตูควอนตัมสไตล์เมโทรโพลิสสำหรับการประมาณค่าสิ่งที่สังเกตได้พลังงานต่ำ”, การทบทวนทางกายภาพ D 105 3, 034515 (2022).

[10] Anthony N. Ciavarella, Stephan Caspar, Marc Illa และ Martin J. Savage, “การเตรียมสถานะในแบบจำลองไฮเซนเบิร์กผ่าน Adiabatic Spiraling”, ควอนตัม 7, 970 (2023).

[11] Anthony N. Ciavarella, Stephan Caspar, Hersh Singh และ Martin J. Savage, “การเตรียมการสำหรับการจำลองควอนตัมของแบบจำลอง (1 +1 ) มิติ O(3) nonlinear σ โดยใช้อะตอมเย็น”, การตรวจร่างกาย A 107 4, 042404 (2023).

[12] Yiming Ding, Xiaopeng Cui และ Yu Shi, “การจำลองควอนตัมดิจิทัลและการจำลองหลอกควอนตัมของโมเดล Z 2 gauge-Higgs”, การทบทวนทางกายภาพ D 105 5, 054508 (2022).

การอ้างอิงข้างต้นมาจาก are อบต./นาซ่าโฆษณา (ปรับปรุงล่าสุดสำเร็จ 2023-10-29 04:36:47 น.) รายการอาจไม่สมบูรณ์เนื่องจากผู้จัดพิมพ์บางรายไม่ได้ให้ข้อมูลอ้างอิงที่เหมาะสมและครบถ้วน

On บริการอ้างอิงของ Crossref ไม่พบข้อมูลอ้างอิงงาน (ความพยายามครั้งสุดท้าย 2023-10-29 04:36:46)

บทความนี้เผยแพร่ใน Quantum ภายใต้ the ครีเอทีฟคอมมอนส์แบบแสดงที่มา 4.0 สากล (CC BY 4.0) ใบอนุญาต ลิขสิทธิ์ยังคงอยู่กับผู้ถือลิขสิทธิ์ดั้งเดิม เช่น ผู้เขียนหรือสถาบันของพวกเขา

เนื้อหาที่ขับเคลื่อนด้วย SEO และการเผยแพร่ประชาสัมพันธ์ รับการขยายวันนี้
PlatoData.Network Vertical Generative Ai เพิ่มพลังให้กับตัวเอง เข้าถึงได้ที่นี่.
เพลโตไอสตรีม. Web3 อัจฉริยะ ขยายความรู้ เข้าถึงได้ที่นี่.
เพลโตESG. คาร์บอน, คลีนเทค, พลังงาน, สิ่งแวดล้อม แสงอาทิตย์, การจัดการของเสีย. เข้าถึงได้ที่นี่.
เพลโตสุขภาพ เทคโนโลยีชีวภาพและข่าวกรองการทดลองทางคลินิก เข้าถึงได้ที่นี่.
ที่มา: https://quantum-journal.org/papers/q-2023-10-23-1148/

ประทับเวลา: ตุลาคม 23, 2023

ประทับเวลา: กรกฎาคม 11, 2023

การจำลองทฤษฎีเกจด้วยตัวละลายไอเกนควอนตัมแปรผันในช่องไมโครเวฟที่มีตัวนำยิ่งยวด

เผยแพร่ซ้ำโดยเพลโต

นามธรรม

สรุปยอดนิยม

► ข้อมูล BibTeX

► ข้อมูลอ้างอิง

อ้างโดย

เพิ่มเติมจาก วารสารควอนตัม

เงาคลาสสิกพร้อมเสียงรบกวน

อัลกอริทึมการเผยแพร่ความเชื่อทั่วไปสำหรับการถอดรหัสรหัสพื้นผิว

การสกัด ergotropy: พลังงานอิสระและการประยุกต์ใช้กับเครื่องยนต์วงจรเปิด

ควาร์ติกบล็อชเนียม: ควอบิตตัวนำยิ่งยวดแบบแอนฮาร์โมนิก

การเล่นแร่แปรธาตุควอนตัมและความหายนะในมุมฉากสากลในมิติเดียว

การแสดงลักษณะของอัลกอริธึมควอนตัมแปรผันโดยใช้เฟอร์มิออนอิสระ

ปรับปรุงโปรโตคอล DIQKD ด้วยการวิเคราะห์ขนาดจำกัด

การผ่อนคลายสถิติหลายเวลาในระบบควอนตัม

รับสมัครบรรณาธิการ 2023

การจำลองทฤษฎีเกจและระบบโบโซนิกที่แม่นยำอย่างพิสูจน์ได้

การเรียนรู้สถานะพื้นของควอนตัมแฮมิลตันที่มีช่องว่างด้วยวิธีเคอร์เนล

เกี่ยวกับเรา

การค้นหาแนวตั้ง & Ai

ระบบปฏิบัติการ

การติดต่อ

ลงชื่อเข้าใช้