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【83] 注、a. プロトコルを実際に実装するには、0 つの追加手順が必要です。 等重ね合わせ状態 |ψ(0)⟩ でのシステムの準備と測定は、かなり複雑になる可能性があります。 代わりに、$sigma_z$-goundstate |0⟩ が準備され、その後、それを |ψ(0)⟩ に駆動するパルスが適用されます。 その後、プロトコルは通常、最終状態を $sigma_z$ 基底に戻す最後のスピン回転で終了します。実際に計算される確率は |XNUMX⟩ にある確率です。

【84] 注、b. 異なる測定スキームと物理的状況は、異なる解明を生成する方法としてリンドブランド方程式の対称性を使用して説明できます。 式の不変性を考えると、 (1) ある結合変換 $W_mrightarrow W'_m$、$H rightarrow H'$ の下では、平均密度行列 $rho(t)$ のリンドブラッド展開は結果的に変化しませんが、異なる可能性のある軌道は自明ではない変化を受ける可能性があります。さまざまなシナリオを説明します。 このような手順に従って、直接光検出から離散ホモダイン検出方式に移行できます。この方式では、ビームスプリッターが出力フィールドと追加のコヒーレントフィールドを混合します。

【85] HMワイズマンとGJミルバーン。 場の直交測定の量子理論。 物理学。 Rev. A、47: 642–662、1993 年 10.1103 月。https:/ / doi.org/ 47.642/ PhysRevA.XNUMX。
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【86] イアン・C・パーシヴァル。 量子状態拡散、測定および第 261 量子化、第 1999 巻。ケンブリッジ大学出版局、10.1016 年。https:/ / doi.org/ 0375/ S9601-99(00526)5-XNUMX。
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【87] ナジメ・エスハキ＝サニ、ゴンサロ・マンサーノ、ロベルタ・ザンブリーニ、ロサリオ・ファツィオ。 量子軌道に沿った同期。 物理学。 Rev. Res.、2: 023101、2020 年 10.1103 月。https:/ / doi.org/ 2.023101/ PhysRevResearch.XNUMX。
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